文摘
洪德多样性法则指出,高自旋状态有较低的能量对于一个给定的电子配置1。描述分子激发态预测这个规则的正能量spin-singlet和spin-triplet激发态之间的差距,已经符合众多实验观察近一个世纪。这里我们报告一个荧光分子不洪特定律,有消极singlet-triplet−11±2兆电子伏能量差距。单线态和三线态激发态的能量反演结果延迟荧光短时间常数为0.2μs,反常地减少和降低温度由于发射单线态的最低激发态。有机发光二极管(oled)使用这个分子表现出快速瞬变致发光衰减与峰值外部量子效率为17%,证明其潜在影响光电设备,包括显示器、照明和激光。
主要
自旋多重性的分子激发态中起着至关重要的作用在有机光电设备。在oled的情况下,复合载流子的形成导致单线态和三线态激发态在1:3的比例。这个自旋统计限制了oled的内部量子效率和导致能量损失由于spin-forbidden三重激发态发出光子的性质。为了克服这个问题,两种策略获取的“黑暗”三重激发态像光子已经建立了。第一个依赖与过渡金属有机金属配合物,铱、铂等,促使大型旋轨道耦合允许三联体国家作为磷光发射光子2,3,4。另一种使用有机分子,表现出热激活延迟荧光(TADF)5,6,7。这类材料积极密切的单线态和三线态激发态,环境热能upconverts三个一组的状态到单线态通过反向系统交叉(RISC)。尽管TADF的概念已经不再需要过渡金属的优势,结果暂时延迟荧光通常有一个时间常数在微秒甚至毫秒范围内,这是足够的双分子的湮灭,如三连音三连音湮没和triplet-polaron湮没,与延迟荧光竞争。这些双分子的湮灭导致减少在设备效率在高电流密度下,被称为效率在oled碾轧8,9,并产生高能激子,被怀疑导致化学降解的材料,特别是在蓝色的oled10。研究团体因此集中在最小化(Δsinglet-triplet能源缺口E圣)加速热激活的上转换7。另外,理想情况下将热力学有利downconversion -ΔE圣预计不会如果应用洪德最低激发态的多重性规则。在此,我们将演示实验证据强烈荧光的有机分子的存在违反洪特定律和拥有负面ΔE圣构建高效的oled。
大量的观察积极ΔE圣分子激发态的通常理解的交流互动,稳定三重态的量子力学效应包括保利排斥状态相对于单线态11。ΔE圣简单地等于积极交换能量的两倍,如果最低单线态和三线态激发态(S1和T1)有相同的single-excitation配置11。尽管普遍认为ΔE圣必须是积极的,潜在的负面ΔE圣一直在讨论nitrogen-substituted phenalene类似物,如循环(3.3.3)吖嗪heptazine,过去二十年12,13,14,15,16,17,18,19,20.,21。最近的理论研究也表明负Δ的可能性E圣在这些分子占double-excitation配置的两个电子占据轨道被提升了虚拟轨道15,16,17,18,19(补充图。1)。由于泡利不相容原理限制访问double-excitation配置T1这样的配置,一个有效的掺合料稳定1相对于T1。如果这个稳定克服了交换能量,ΔE圣可能是负值(无花果。1)。然而,我们所知,没有一个分子实验确定了负面ΔE圣和合成延迟荧光倒置单线态和三线态激发态(DFIST)。我们注意到占double-excitation配置证明理论上再现小但积极Δ至关重要E圣5、9-diphenyl-5 9-diaza-13b-boranaphtho [3、2、1 -德蒽(DABNA-1) (0.15 eV)22,23。
开创性的计算计算15启发我们关注heptazine作为一个潜在的分子表现出DFIST。相关的波函数理论建议1heptazine谎言下面0.2 - -0.3 eV T1,虽然年代1是一个“黑暗”状态,这意味着电子跃迁到基态(S0)是dipole-forbidden和振子强度(f)是零D3 h对称点群。值得注意的是,heptazine核心共享几个合成分子表现出强烈的TADF24,25用积极ΔE圣(参考文献。26,27)。此外,最近的计算筛选Pollice等人已经证明了,适当的化学修改heptazine恢复f同时保留负ΔE圣(ref。19)。因此,我们介绍了186种不同的取代基heptazine生成34596个候选分子计算筛选。取代基的结构可在补充图。2。确保合成的可行性,介绍了最多两个截然不同的取代基类型的R heptazine核心1和R2(无花果。1 b)。我们使用标准的线性响应时间密度泛函理论(TDDFT)来计算ΔE圣和f在计算成本,更便宜比波函数计算的相关理论。虽然在TDDFT常用的绝热近似不占double-excitation性格16,28,计算出的属性TDDFT仍有用试销缩小列表前的候选分子高成本的计算和实验评估,既是年代1和T1heptazine几乎由single-excitation配置之间的最高占据分子轨道(人类)和最低未占据分子轨道(LUMO)15。
图1 c显示的数据筛选分子Δ的函数E圣和f由TDDFT计算。一个著名的小Δ之间的权衡E圣和大f很明显从这个特定的数据集heptazine类似物。尽管平衡这样的平衡是一个关键问题在最近合成努力TADF材料,无花果。1 c演示了Δ的最优组合E圣和f哪一个参数可以不再是改善不牺牲另一个。图1 d进一步可视化Δ之间的权衡E圣和f对于每一个荧光颜色。筛选数据显示5264年前途的候选人展示整个可见光谱,荧光ΔE圣< 0.35 eV和f> 0.01。设置一系列垂直的年代1- s0能源缺口2.70 - -2.85 eV蓝色荧光进一步缩小候选人1028分子,对应于2.97%的分子的筛选。然后我们来评估他们两个heptazine类似物HzTFEX合成可行性和选择2和HzPipX2(无花果。2)进一步评估。我们注意到这些分子恢复f同时保留小ΔE圣(f= 0.010和0.015和ΔE圣= 210年和334年为HzTFEX兆电子伏2和HzPipX2分别)。这种趋势符合最近的计算筛选heptazine类似物与不对称的替换19。
检查是否HzTFEX2和HzPipX2可能负面ΔE圣,我们计算他们的年代1和T1波函数的相关理论。运动方程耦合的集群与单引号和双励磁(EOM-CCSD)29日计算预测HzTFEX2拥有消极ΔE圣−12兆电子伏,肯定其展示DFIST潜力。相比之下,ΔE圣计算出HzPipX2仍处于10兆电子伏的积极价值,相比较与当前先进的TADF材料30.,31日,32,33,34,35,36,37,38。图2 b, c显示了主要对自然过渡轨道(旅游)39的年代1和T1。在这两种分子,孔轨道完全本地化heptazine peripherical六氮原子的核心,而电子轨道局部中心氮原子和碳原子的核心,以及取代基。这些轨道的空间分离表明交换相互作用很弱,导致近简并1和T1在single-excitation图片。类似的空间分离多谐TADF还发现了旅游公司的材料,如DABNA-1(参考文献。22,23)。在这种情况下,稳定的年代1通过包括double-excitation配置越来越占主导地位的确定Δ的迹象E圣。事实上,年代1两种分子组成double-excitation配置重量1%左右的描述为双打振幅的平方之和EOM-CCSD,略高于T1。另外两个wave-function-based使用二阶代数计算图解建设(ADC (2))40和完整的活动空间二阶微扰理论(CASPT2)41进一步验证反演的年代1和T1在HzTFEX2与计算ΔE圣34兆电子伏的−−184伏,分别。然而,对于HzPipX2,这两种方法也反ΔE圣(−12兆电子伏与ADC(2)−171伏,CASPT2)与10兆电子伏的积极价值预测EOM-CCSD(补充表1)。这种变化在Δ的估计E圣强调当前的局限性激发态计算和确凿的实验评价的要求。我们注意到ΔE圣其他二阶方法给出的计算补充信息的依赖,以及想轨道的选择和活动空间的大小CASPT2结果。
HzTFEX2和HzPipX2被亲核芳香取代合成2,5,与相应的醇或胺8-trichloroheptazine,其次是傅克反应米二甲苯。合成和表征的细节补充信息。两个分子的光物理性质在真空甲苯解决方案进行评估(无花果。3和扩展数据表1)。HzTFEX的稳态吸收光谱2和HzPipX2包括最低吸收带集中在441 nm和429 nm),分别用小摩尔吸光系数的103米−1厘米−1,反映出空穴和电子之间的空间分离而计算的年代1每个分子。在光致激发,HzTFEX2展品蓝色发射峰值波长(λPL)449海里,光致发光(PL)量子产率(ΦPL)的74%,而蓝移λPL442 nm和类似的ΦPL67%的是HzPipX观察2。这些能量吸收和发射的差异也被TDDFT计算和预测归因于较强的电子基HzPipX piperidyl集团的影响2比2,2,HzTFEX 2-trifluoroethoxy集团2。在充气甲苯的解决方案,ΦPL的HzTFEX2和HzPipX2分别下降到54%和37%。因为大气啊2可以解渴三重激发态分子的变化ΦPL是可逆的,我们把蓝色的排放的两个分子,至少部分,通过转发延迟荧光系统之间的交叉(ISC)和RISC年代1和T1。支持这种假设HzTFEX瞬态吸收衰减测量2审查ISC从年代1T1的信号衰减1在700纳米和T的信号增长1在1600 nm,其次是两个年代的持续的信号衰减1和T1(扩展数据图。1)。我们也注意到,这两个衰减时间常数(223 ns年代相似1和210 ns T1与稳态条件常数人口比例由ISC和RISC。
显示两个分子的激发态动力学,我们进行了瞬态PL衰变测量在不同的温度下(无花果。3 b, c和补充图。3双对数表示)。两分子展览biexponential瞬态PL衰变,这包括nanosecond-order提示荧光其次是亚微秒延迟荧光随温度而变的时间常数。值得注意的是,延迟荧光的时间常数(τDF)HzTFEX2从217 ns逐渐减少到195 ns减少温度从300 K到200 K(无花果。3 d)。这反常的温度依赖性τDF表明,年代1下面是大力T1人口,降低温度变化稳定状态向发射1相对于黑T1从而加速延迟荧光(即减少τDF)。相比之下,τDF的HzPipX2增加从565 ns - 1372 ns同样的温度降低,同样观察到在传统TADF材料5,6,7。值得注意的是,τDF的HzTFEX2比发射短时间常数曾经报道TADF材料吗30.,31日,32,33,34,35,36,37,38和磷光材料2,3,4用于高效的oled,这通常是微秒级的。
我们进一步分析了随温度而变的PL衰变动力学与底层的速率方程。在缺乏T的磷光和无辐射衰变1到S0的速率方程的数量1和T1是由
在这kr,knr,kISC和kRISC是辐射衰变的速率常数的年代1到S0,无辐射衰变的年代1到S0ISC的年代1T1和RISC (T)1到S1,分别。通过数值拟合方程(1在300 K) PL衰变数据,我们发现RISC HzTFEX比ISC更快2(kRISC= 4.2×107年代−1与kISC= 2.3×107年代−1),而RISC HzPipX比ISC慢2(kRISC= 2.2×107年代−1与kISC= 8.9×107年代−1)(图。3 e, f)。这些参数模拟T的人口1低于S1在HzTFEX2在稳态条件下,表明年代1下面是大力T1(扩展数据图。2)。此外,对温度的依赖关系kISC和kRISC遵循阿仑尼乌斯方程,k=一个exp (−E一个/kBT),k速率常数,一个是pre-exponential因素,E一个活化能,kB波尔兹曼常数和吗T是绝对温度(扩展数据图。3)。阿仑尼乌斯方程的最佳参数产生的激活能量ISC和RISC (E,ISC和E,RISC)(扩展的数据表1)。减去E,ISC从E,RISC,我们确定ΔE圣的HzTFEX2−11±2兆电子伏,这是积极的Δ形成鲜明对比E圣历来许多分子,以及在HzPipX2(ΔE圣= 52±1兆电子伏)。我们注意的变化kr+knr在不同的温度下与相比可以忽略不计kISC和kRISC(补充图。4),从而减少的趋势τDF的HzTFEX2更合理地归因于倒S1和T1。负ΔE圣的HzTFEX2是保留在固态主机矩阵(见扩展数据图。4和补充信息详情)。
有实验-Δ决定E圣,我们得出这样的结论:HzTFEX2展品DFIST。进一步合成取代HzTFEX二甲苯基团体的努力2与苯或导致HzTFEP甲苯基组2和HzTFET2,同样显示DFISTΔ来衡量E圣−−14±3兆电子伏13±3兆电子伏,分别(见扩展数据表1和补充图。5),表明潜在的heptazines进一步发展有效DFIST材料。与这三个材料,ISC的年代1T1竞争与内在heptazines辐射衰减缓慢,紧随其后的是更快的RISC,导致重大的年代1人口相对于T1和亚微秒DFIST。因此,我们建议参考当前类型的排放的H (heptazine)型延迟荧光的类比与“E”(伊红)型延迟荧光称为TADF42和“P (pyren)类型延迟荧光的三连音三连音湮没43。
最后,我们评估了致发光(EL) HzTFEX的属性2在oled热蒸发臆造出来的。制造过程的细节和设备结构补充信息。图4 a、b显示当前density-voltage-luminance EL光谱特征和外部量子efficiency-luminance OLED的特性。强烈的蓝色EL来自HzTFEX2观察光谱的峰值波长(λ埃尔)在450 nm和479 nm和委员会国际歌de l 'eclairage (CIE)的坐标(0.17,0.24)。最大的外部量子效率达到17%,对应的内部量子效率80% bottom-emission OLED的典型light-outcoupling效率20%44。我们注意到的视角依赖亮度传感器的分布(图。4 b插图),确保准确估计的外部量子效率向前发射。值得注意的是,HzTFEX2表现出快速瞬态EL衰变,反映出亚微秒屏蔽延迟荧光(图4摄氏度)。相比之下,更慢瞬态EL衰变的e型延迟荧光观察2,4,5,6-tetra (carbazol-9-yl) isophthalonitrile (4 czipn)6和p型延迟荧光2-methyl-9 10-bis (naphthalen-2-yl)蒽(MADN)45,虽然EL MADN最初由提示荧光衰变快完全1(ref。46)。因此明显,快速三联体HzTFEX的收获2负ΔE圣即使在实际oled可以保留。虽然效率碾轧仍标志着在这个初步设备造成的大洞注入势垒高电离势的HzTFEX2(6.3 eV),我们预计,进一步优化分子设计将解决这一问题,并允许一个结论性的探索Δ负面的影响E圣在转出效率和设备的稳定性。
总之,我们已经证明了荧光heptazine分子具有负ΔE圣。我们观察他们的蓝色延迟荧光PL和EL异常特征:(1)非常短的衰减时间常数(τDF≈0.2μs),(2)减少的趋势τDF降低温度和(3)速度反演的RISC和ISC (kRISC>kISC)。这些特性确实来自负面ΔE圣并导致了术语的延迟荧光从倒单线态和三线态激发态(DFIST)”或“H (heptazine)型延迟荧光”。我们预测,DFIST材料的进一步发展将提供稳定、高效的基于快速triplet-to-singlet oled downconversion,以极大的影响显示、照明和激光。
方法
量子化学计算
34596年heptazine分子,T1几何优化使用spin-unrestricted DFT LC-BLYP功能和我感觉基础。为HzTFEX振动频率分析2,HzPipX2,HzTFEP2和HzTFET2没有想象中的频率在同一水平的理论。的垂直激发能量1和T1计算使用liner-response TDDFT LC-BLYP功能和我(d)基础设置在塔姆丹科夫近似。range-separation参数LC-BLYP功能的非经验优化到0.18波尔−1最小化之间的区别人类的能量和电离势的中立系统和能量之间的差异的HOMO激进阴离子体系和中立系统的电子亲和能472、5、8-triphenylheptazine。T1几何图形的HzTFEX2和HzPipX2也优化使用spin-unrestricted二阶Møller-Plesset微扰理论(MP2)相关性一致cc-pVDZ基础。HzTFEX MP2几何图形的2和HzPipX2的垂直激发能量1和T1计算使用EOM-CCSD29日ADC (2)40和CASPT241cc-pVDZ基础设置。CASPT2计算与完全内部承包方案进行state-averaged完成活动空间自洽场理论(CASSCF)波函数与12电子和12的活动空间轨道使用身份近似的解析和辅助配件基础设置,DFT TDDFT, MP2和EOM-CCSD计算使用高斯16 C.01牧师程序进行。ADC(2)计算进行使用Q-Chem 5.3.0程序。和CASSCF CASPT2使用虎鲸4.2.1程序准备进行了计算。
材料和合成
商业上可用的试剂和溶剂使用前未经纯化除非另有注明。4 czipn MADN买来发光技术公司和e-Ray光电技术,分别。合成过程和描述heptazine分子详细的数据补充信息。
物理测量
稳态紫外-可见吸收光谱被记录在日本岛津公司uv - 3600 i +分光光度计。稳态PL光谱被收购HORIBA FL3荧光谱仪与370 nm光致激发Xe弧光灯。绝对PL量子收益率决定使用滨松光子学C9920综合球面系统与370 nm激发Xe弧光灯。瞬态吸收衰减测量由一个随机交叉+训练方法48在UNISOKU picoTAS系统355 nm q开关激光泵源(脉冲宽度< 350 ps)和supercontinuum白探测源(脉冲宽度< 100 ps)。瞬态PL衰变测量由time-correlated单光子计数在HORIBA FL3荧光谱仪与领导的370 nm泵源(脉冲宽度< 1.2 ns)和UNISOKU CoolSpek低温恒温器使用液氮作为冷却剂。电离势测定使用日本KEIKI AC-3紫外线光电子谱仪。
瞬态PL衰变动力学分析
提示的时间常数和延迟荧光(τPF和τDF)是由biexponential衰变与仪器响应函数拟合和反褶积。通常在确定过渡的速率常数参与TADF承担kISC> >kRISC这样的贡献RISC提示荧光可以忽略不计49。然而,这种假设并不适用于DFIST材料kRISC>kISC。因此,kr+knr,kISC和kRISC确定没有假设kISC> >kRISC通过合适的年代1人口在方程(1)瞬态数据使用scipy.integrate.odeint和scipy.optimize PL衰变。在Python 3.7 curve_fit功能50。kr和knr确定从ΦPL=kr/ (kr+knrT的)假设忽略无辐射衰变1到S0。激活能量ISC和RISC (E,ISC和E,RISC)是由拟合阿仑尼乌斯方程对温度的依赖关系kISC和kRISC,分别。ΔE圣是由减去E,ISC从E,RISC。
OLED工艺和评价
oled的制造过程中详细说明补充信息。EL光谱记录使用滨松光子学PMA-12光子多道分析器。当前density-voltage-luminance特征测量使用柯尼卡美能达cs - 200亮度计和2400吉时利源表。亮度测量使用的视角依赖home-build spectro-goniometer柯尼卡美能达cs - 2000光谱仪。使用home-build瞬态EL衰变测量进行设置与滨松光子学H7826硅光电倍增管(时间响应= 1.5 ns)和一个安捷伦33220脉冲OLED的函数发生器操作(方波电压= 8,−4 V和频率= 2 kHz)。
报告总结
进一步研究信息设计是可用的自然研究报告摘要与这篇文章有关。
数据可用性
本文基本数据是可用的https://doi.org/10.6084/m9.figshare.20058977。
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确认
这项工作的部分支持由一个工业技术研究给予年轻研究人员的新能源和工业技术发展组织(NEDO)(批准号Y.-J.P。09151455), JST转眼间(批准号。13417316 Y.-J.P.和JPMJPR17N1 n.a)和jsp KAKENHI(批准号。24685029,20岁的17 h03103 h02554 Y.-J.P.和20 k15252 h05413 21日,22日h02051附加说明)。作者感谢m·金,这里河北t .千叶,m . Hirasawa山形大学的支持与OLED制造和评估。计算部分,这里使用葛饰北斋大瀑布执行系统。
作者信息
作者和联系
贡献
附加项目和构思。附加说明,Y.H. and S.M. conceived the procedures of the computational calculations. N.A., Y.-J.P., Y.H., K.N. and S.M. performed the computational calculations. N.A., H.I. and Y.-J.P. performed the photophysical measurements. N.A., Y.K. and Y.-J.P. fabricated and evaluated the OLEDs. B.D., R.I., H.I. and A.N. performed synthetic experiments and assisted the characterization of the synthesized compounds and analysis of data. N.A., Y.-J.P., F.A. and D.M. designed the experiments and analysed the data. N.A., Y.-J.P. and D.M. wrote the manuscript.
相应的作者
道德声明
相互竞争的利益
作者宣称没有利益冲突。
同行评审
同行审查的信息
自然感谢皮埃尔Audebert和其他匿名审稿人(s)为他们的贡献的同行评审工作。同行审查报告是可用的。
额外的信息
出版商的注意施普林格自然保持中立在发表关于司法主权地图和所属机构。
扩展数据数据和表
扩展数据图1瞬态吸收HzTFEX的数据2。
一个瞬态吸收HzTFEX2是波长的函数和时间在真空甲苯溶液。b、集成HzTFEX瞬态吸收光谱2在0 - 500 ns真空充气甲苯的解决方案;冲绿色虚线代表他们的瞬态吸收光谱差异和主要对应于T1。c、瞬态吸收衰减的年代1和T1分别监测在700 nm和1600 nm。
扩展数据图3kISC和kRISC的HzTFEX2和HzPipX2。
一个,b、温度的依赖关系kISC和kRISC的HzTFEX2(一个)和HzPipX2(b在真空甲苯)。的实线一个和b代表的情节的符合阿仑尼乌斯方程。情节的误差一个和b小于情节大小。c,原理图的势能表面1和T1ISC的激活能量和RISC。
扩展数据图4 HzTFEX的光物理性质2在固态主机矩阵。
一个,稳态PL光谱薄膜的bis (diphenylphosphoryl)指b,d呋喃(PPF): 1 wt % HzTFEX2。b瞬态PL PPF的衰减:1 wt % HzTFEX2在不同的温度下N2的气氛。c、温度的依赖关系τDFwt % HzTFEX PPF: 12。d、温度的依赖关系kISC和kRISCwt % HzTFEX PPF: 12。的实线d代表的情节的符合阿仑尼乌斯方程。
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Aizawa, N。、Pu YJ。,Harabuchi, Y.et al。延迟荧光倒置单线态和三线态激发态。自然609年,502 - 506 (2022)。https://doi.org/10.1038/s41586 - 022 - 05132 - y
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本文引用的
荧光局限性克服由工程lighta交互问题
自然(2022)